Метод: измерить длину дорожки l и её вертикальную высоту h; отпускать брусок без толчка и несколько раз измерять время t. Для равноускоренного движения из покоя средняя скорость равна половине конечной: \(l=\frac{vt}{2}\), поэтому \(v=\frac{2l}{t}\). Сравнить \(gh\) и \(\frac{v^2}{2}\), то есть энергии на единицу массы. При отсутствии потерь они равны; при трении \(gh>\frac{v^2}{2}\). Проверить, действительно ли ускорение примерно постоянно, например по видео или промежуточным отметкам.
Пример условных данных: \(l=1{,}00\,\text{м}\), \(h=0{,}20\,\text{м}\), \(t=1{,}20\,\text{с}\), \(g=10\). \(v=\frac{2}{1{,}2}=\frac53\,\text{м/с}\). \(gh=2\,\text{Дж/кг}\), \(\frac{v^2}{2}=\frac{25}{18}\approx1{,}39\,\text{Дж/кг}\). Разность \(\frac{11}{18}\approx0{,}61\,\text{Дж/кг}\) соответствует энергии, ушедшей на трение и другие потери. Доля кинетической энергии \(\frac{25}{36}\approx69{,}4\%\).
Вывод для этого примера: механическая энергия бруска с Землёй не сохраняется отдельно из-за заметного трения; результат не опровергает закон, сформулированный для отсутствия неконсервативных воздействий. Следует оценить погрешности h, l, t и обсудить, объясняют ли они расхождение. Эти числа — образец обработки, не проведённый опыт.